Aktibong kondaktibiti ( G) ay sanhi ng aktibong pagkawala ng kuryente sa dielectrics. Ang halaga nito ay nakasalalay sa:

pagtagas kasalukuyang sa pamamagitan ng insulators (maliit, maaaring napapabayaan);

pagkawala ng kuryente sa corona.

Ang aktibong pagpapadaloy ay humahantong sa pagkawala ng aktibong kapangyarihan sa mode na walang-load ng mga linya ng kuryente sa itaas. Pagkawala ng kuryente sa Corona (  cor) ay sanhi ng ionization ng hangin sa paligid ng mga wire. Kapag ang lakas ng electric field ng wire ay naging mas malaki kaysa sa electrical strength ng hangin (21.2 kV/cm), ang mga electrical discharge ay nabubuo sa ibabaw ng wire. Dahil sa hindi pantay na ibabaw ng mga stranded na wire, dumi at burr, ang mga discharge ay unang lumilitaw lamang sa mga indibidwal na punto ng wire - lokal na korona. Habang tumataas ang boltahe, kumakalat ang corona sa mas malaking ibabaw ng wire at sa huli ay sumasakop sa buong haba ng wire - karaniwang korona.

Ang pagkalugi ng kuryente sa Corona ay depende sa kondisyon ng panahon. Ang pinakamalaking pagkawala ng kapangyarihan sa corona ay nangyayari sa ilalim ng iba't ibang mga pag-ulan sa atmospera. Halimbawa, sa mga overhead na linya ng kuryente na may boltahe na 330750kV ang corr sa panahon ng snow ay tumataas ng 14%, ulan - ng 47%, hamog na nagyelo - ng 107% kumpara sa mga pagkalugi sa magandang panahon. Ang Corona ay nagdudulot ng kaagnasan ng mga wire, lumilikha ng interference sa mga linya ng komunikasyon at radio interference.

Ang halaga ng pagkawala ng kuryente sa corona ay maaaring kalkulahin gamit ang formula:

saan
koepisyent na isinasaalang-alang ang barometric pressure;

U f, U cor f – ayon sa pagkakabanggit, ang phase operating voltage ng power transmission line at ang boltahe kung saan nangyayari ang corona.

Paunang pag-igting(sa magandang panahon), kung saan ang kabuuang corona ay nangyayari ay kinakalkula gamit ang Peak formula:

kV/cm

saan m– drive roughness coefficient;

R pr - radius ng wire, cm;

koepisyent na isinasaalang-alang ang barometric pressure.

Para sa makinis na cylindrical wire ang halaga m= 1, para sa mga stranded wires – m= 0.820.92.

Ang halaga δ ay kinakalkula gamit ang formula:

,

saan R- presyon, mmHg;

temperatura ng hangin, 0 C.

Sa normal na atmospheric pressure (760 mm Hg) at temperatura 20 0 C = 1. Para sa mga lugar na may temperate na klima, ang average na taunang halaga ay 1.05.

Tensyon sa trabaho sa ilalim ng normal na mga kondisyon ng operating, ang linya ng kuryente ay tinutukoy ng mga formula:

para sa unsplit phase

kV/cm

para sa split phase

, kV/cm

saan U ex – average na operating (linear) na boltahe.

Kung ang halaga ng operating stress ay hindi alam, pagkatapos ay ipinapalagay na U ex = U nom.

Ang dami ng operating tension sa mga phase ay iba. Sa mga kalkulasyon, ang halaga ng pinakamataas na pag-igting ay kinuha:

E max = k disp  k dist E,

saan k ras - koepisyent na isinasaalang-alang ang lokasyon ng mga wire sa suporta;

k dist – koepisyent na isinasaalang-alang ang disenyo ng bahagi.

Para sa mga wire na matatagpuan sa vertices ng isang equilateral triangle o malapit dito, k pamamahagi = 1. Para sa mga wire na matatagpuan pahalang o patayo, k disp = 1.05 – 1.07.

Para sa unsplit phase k split = 1. Sa isang split phase na disenyo, ang koepisyent k dist ay kinakalkula gamit ang mga formula:

sa n= 2

sa n= 3

Ang boltahe kung saan nangyayari ang corona ay kinakalkula ng formula:

Dagdagan U kailangang bawasan ang core E max. Upang gawin ito, kailangan mong dagdagan ang alinman sa radius ng kawad R pr o D avg. Sa unang kaso, epektibong hatiin ang mga wire sa phase. Taasan D Ang cf ay humahantong sa isang makabuluhang pagbabago sa mga sukat ng mga linya ng kuryente. Ang kaganapan ay hindi epektibo dahil D cp ay nasa ilalim ng tanda ng logarithm.

Kung E max > E 0, kung gayon ang operasyon ng linya ng kuryente ay hindi matipid dahil sa pagkawala ng kuryente dahil sa corona. Ayon sa PUE, walang corona sa mga wire kung matutugunan ang sumusunod na kondisyon:

E max 0.9 E 0 (m=0,82,= 1).

Kapag nagdidisenyo, ang pagpili ng mga seksyon ng wire ay isinasagawa sa paraang walang corona sa magandang panahon. Dahil ang pagtaas ng radius ng wire ay ang pangunahing paraan ng pagbabawas ng P core, ang pinakamababang pinahihintulutang cross-section para sa mga kondisyon ng corona ay naitatag: sa boltahe ng 110 kV - 70 mm 2, sa boltahe ng 150 kV - 120 mm 2, sa boltahe na 220 kV - 240 mm 2.

Ang halaga ng linear active conductivity ay kinakalkula ng formula:

, Sm/km.

Ang aktibong conductance ng isang seksyon ng network ay matatagpuan tulad ng sumusunod:

Kapag kinakalkula ang mga mode ng steady-state ng mga network na may mga boltahe hanggang sa 220 kV, ang aktibong kondaktibiti ay hindi isinasaalang-alang - ang pagtaas ng radius ng wire ay binabawasan ang pagkawala ng kuryente sa corona sa halos zero. Sa U rated 330 kV, ang pagtaas sa radius ng wire ay humahantong sa isang makabuluhang pagtaas sa halaga ng mga linya ng kuryente. Samakatuwid, sa naturang mga network ang bahagi ay nahati at ang aktibong kondaktibiti ay isinasaalang-alang sa mga kalkulasyon.

Sa cable power lines, ang aktibong conductivity ay kinakalkula gamit ang parehong mga formula tulad ng para sa overhead na mga linya ng kuryente. Ang likas na katangian ng pagkawala ng aktibong kapangyarihan ay iba.

Sa mga linya ng kable  P ay sanhi ng mga phenomena na nagaganap sa cable dahil sa absorption current. Para sa CLEP, ang mga pagkalugi ng dielectric ay ipinahiwatig ng tagagawa. Ang mga pagkalugi ng dielectric sa CLEP ay isinasaalang-alang sa U35 kV.

Reaktibo (capacitive conductivity)

Ang reaktibong kondaktibiti ay dahil sa pagkakaroon ng kapasidad sa pagitan ng mga phase at sa pagitan ng mga phase at lupa, dahil ang anumang pares ng mga wire ay maaaring ituring bilang isang kapasitor.

Para sa mga overhead na linya ng kuryente, ang halaga ng linear reactive conductivity ay kinakalkula gamit ang mga formula:

para sa hindi nahati na mga wire

, S/km;

para sa mga split wire

Tumataas ang cleavage b 0 ng 2133%.

Para sa CLEP, ang linear conductivity value ay kadalasang kinakalkula gamit ang formula:

b 0 =  C 0 .

Laki ng kapasidad C 0 ay ibinibigay sa reference literature para sa iba't ibang brand ng cable.

Ang reaktibong kondaktibiti ng isang seksyon ng network ay kinakalkula gamit ang formula:

SA = b 0 l.

Ang mga linya ng kuryente sa itaas ay may kahulugan b 0 ay makabuluhang mas mababa kaysa sa mga cable power lines, ito ay maliit, dahil D Kasal sa mga linya ng kuryente sa itaas >> D cf CLEP.

Sa ilalim ng impluwensya ng boltahe, ang isang capacitive current ay dumadaloy sa mga conductivities (bias current o charging current):

ako c = SAU f.

Tinutukoy ng magnitude ng kasalukuyang ito ang pagkawala ng reactive power sa reactive conductivity o ang charging power ng power line:

Sa mga rehiyonal na network, ang charging currents ay maihahambing sa operating currents. Sa U nom = 110 kV, halaga Q c ay tungkol sa 10% ng ipinadala na aktibong kapangyarihan, na may U na-rate = 220 kV – Q may ≈ 30% R. Samakatuwid, dapat itong isaalang-alang sa mga kalkulasyon. Sa isang network na may rate na boltahe na hanggang 35 kV Q c maaaring pabayaan.

Katumbas na circuit ng linya ng kuryente

Kaya, ang mga linya ng kuryente ay nailalarawan sa pamamagitan ng aktibong paglaban R l, line reactance X l, aktibong kondaktibiti G l, reaktibong kondaktibiti SA l. Sa mga kalkulasyon, ang mga linya ng kuryente ay maaaring katawanin ng simetriko na U- at T-shaped na mga circuit (Larawan 4.6).

Ang scheme na hugis-U ay ginagamit nang mas madalas.

Depende sa klase ng boltahe, maaaring mapabayaan ang ilang mga parameter ng kumpletong katumbas na circuit (tingnan ang Fig. 4.7):

Mga linya ng kuryente sa itaas na may boltahe hanggang 220 kV ( R core  0);

Mga linya ng kuryente sa itaas na may boltahe hanggang 35 kV ( R cor  0,  Q c  0);

Boltahe ng CLEP 35 kV (reactance  0)

CLEP na may boltahe na 20 kV (reactance  0, dielectric losses  0);

CLPP na may boltahe hanggang 10 kV (reactance  0, dielectric losses  0,  Q c  0).

Home > Books > Electronics

2.8. Parallel na koneksyon R, L, C

Kung sa mga terminal ng isang de-koryenteng circuit na binubuo ng mga parallel na konektadong elemento R, L, C(Figure 2.18), inilapat ang maharmonya na boltahe u = Umcosωt, kung gayon ang harmonic current na dumadaan sa circuit na ito ay katumbas ng algebraic sum ng harmonic currents sa parallel branches (unang batas ni Kirchhoff): i = iR + iL + iC.

Kasalukuyan iR sa paglaban R sa phase na may boltahe At, kasalukuyan iL sa inductance L nahuhuli, at ang agos iC sa isang lalagyan SA nangunguna sa boltahe ng π /2 (Figure 2.19).

Samakatuwid, ang kabuuang kasalukuyang i sa circuit ay pantay

(2.20)

Ang equation (2.20) ay isang trigonometriko na anyo ng pagsulat ng unang batas ni Kirchhoff para sa mga instant na kasalukuyang halaga. Ang daming kasama dito tinatawag na reactive conductivity ng circuit , na, depende sa sign, ay maaaring may inductive (b > 0) o capacitive (b< 0) karakter. Hindi tulad ng reactive conductivity b conductance g = l/R laging positibo.

Hanapin Im at φ gagamitin natin ang vector diagram na naaayon sa equation (2.20) (Figure 2.20, a at b). Kanang tatsulok na may mga binti IR At at hypotenuse ako tinatawag na kasalukuyang tatsulok. Ang kasalukuyang tatsulok ay itinayo sa Figure 2.20, A Para sa b >0, at sa Figure 2.20, b− para sa b< 0 .

Mula sa kasalukuyang tatsulok ito ay sumusunod na o ako = yU; Im=yUm

Dito (2.21)

kabuuang conductivity ng parallel circuit na isinasaalang-alang.

Ang aktibo, reaktibo at pagpasok ay kabilang sa mga pangunahing konsepto na ginamit sa teorya ng mga de-koryenteng circuit.

Kasalukuyang phase shift angle i may kaugnayan sa boltahe at katumbas ng:

. (2.22)

Kung nakatakda ang boltahe u = Umcos(ωt + y) sa mga terminal ng circuit na may parallel na konektado R, L At SA, pagkatapos ang kasalukuyang ay tinutukoy ng formula

i = yUmcos(ωt + y - φ ).

Ang anggulo φ, tulad ng sa nakaraang kaso, ay sinusukat sa diagram ng oras ωt mula sa boltahe hanggang sa kasalukuyan, at sa isang vector diagram - mula sa kasalukuyang hanggang boltahe; ito ay isang talamak o tamang anggulo

|φ | .

Sulok φ positibo kapag ang circuit ay pasaklaw, i.e. sa b > 0; sa kasong ito, ang kasalukuyang lags sa phase mula sa boltahe. Ang anggulo φ ay negatibo kapag ang circuit ay capacitive, i.e. sa b< 0 ; Sa kasong ito, ang kasalukuyang ay nauuna sa boltahe sa yugto. Ang kasalukuyang ay nasa phase na may boltahe sa b = bR - bC = 0, ibig sabihin. na may pantay na inductive at capacitive conductivity. Ang mode ng pagpapatakbo ng isang de-koryenteng circuit ay tinatawag na kasalukuyang resonance.

Mula sa (2.21) at (2.22) sumusunod na ang aktibo at reaktibong conductivity ng circuit ay nauugnay sa kabuuang conductance ng mga formula:

g = ycosφ; b = уsinφ. (2.23)

Pag-multiply sa kanan at kaliwang bahagi ng mga expression (2.23) sa epektibong halaga ng boltahe U, nakukuha namin ang mga epektibong halaga ng mga alon sa mga sanga na may aktibo at reaktibo na kondaktibiti, na inilalarawan ng mga binti ng kasalukuyang tatsulok at tinatawag na aktibo at reaktibo na kasalukuyang mga sangkap:

Ia = gU = ycosφ U = Icosφ;

Ip = bU = ysinφ U = Isinφ.

Tulad ng makikita mula sa kasalukuyang mga tatsulok at equation (2.24), ang aktibo at reaktibong bahagi ng kasalukuyang ay nauugnay sa epektibong halaga ng kabuuang kasalukuyang ng formula.

.

Hinahati ang mga gilid ng kasalukuyang tatsulok sa U, nakakakuha kami ng isang hugis-parihaba na tatsulok ng mga conductivities, katulad ng isang tatsulok ng mga boltahe (Larawan 2.21, a, b).

Ang conductivity triangle ay nagsisilbing geometric na interpretasyon ng mga equation (2.21) at (2.22); conductance g ay naka-plot kasama ang pahalang na axis sa kanan, at ang reaktibong kondaktibiti b depende sa sign nito ay ipinagpaliban pababa (b > 0) o pataas (b< 0) .

Ang anggulo φ sa conductivity triangle ay sinusukat mula sa hypotenuse y hanggang sa binti g, na tumutugma sa pagbabasa φ sa tatsulok ng mga alon mula sa ako = yU Upang Ia = gU.

Upang makilala ang mga capacitor na kinakatawan ng isang circuit na may capacitive at active conductivity, ginagamit ang konsepto ng capacitor quality factor. QC = b/g = ωCR, na katumbas ng tangent ng anggulo |φ | kapasitor. Ang reciprocal na dami ay tinatawag na dielectric loss tangent ng capacitor tgδ = l/QC(ang dielectric loss angle δ ay umaakma sa anggulo |φ| hanggang 90°).

Mas malaki ang paglaban R, mas malaki (lahat ng iba pang mga bagay ay pantay) ang kadahilanan ng kalidad ng kapasitor at mas maliit ang anggulo ng pagkawala.

Ang kadahilanan ng kalidad ng mga capacitor para sa iba't ibang mga frequency at dielectrics ay malawak na nag-iiba, mula sa humigit-kumulang 100 hanggang 5000. Ang mga capacitor ng Mica ay may mas mataas na kadahilanan ng kalidad kaysa sa mga ceramic. Ang kalidad na kadahilanan ng mga capacitor na ginagamit sa high-frequency na teknolohiya ay humigit-kumulang 10 beses na mas mataas kaysa sa kalidad na kadahilanan ng inductive coils.

Sa Fig. 14.14, at ang parehong mga elemento ng circuit na isinasaalang-alang ay konektado sa parallel (tingnan ang Fig. 14.7, a). Ipagpalagay natin na ang boltahe para sa circuit na ito ay kilala u = U m sinωt. at mga parameter ng mga elemento ng circuit R, L, C. Kinakailangang hanapin ang mga alon sa circuit at kapangyarihan.

Vector diagram para sa isang circuit na may parallel na koneksyon ng mga sanga. Paraan ng vector diagram

Para sa mga instant na dami, alinsunod sa unang batas ni Kirchhoff, ang kasalukuyang equation

Kinakatawan ang kasalukuyang sa bawat sangay bilang kabuuan ng aktibo at reaktibong bahagi, nakukuha namin

Para sa epektibong mga alon kailangan mong magsulat ng isang vector equation

Ang mga numerical na halaga ng kasalukuyang mga vector ay tinutukoy ng produkto ng boltahe at kondaktibiti ng kaukulang sangay.

Sa Fig. 14.14, b isang vector diagram na naaayon sa equation na ito ay binuo. Ito ay kinuha bilang paunang vector, gaya ng dati kapag kinakalkula ang mga circuit na may parallelnag-uugnay na mga sangavector boltahe U, at pagkatapos ay ang kasalukuyang mga vectors sa bawat sangay ay naka-plot, at ang kanilang mga direksyon na nauugnay sa boltahe vector ay pinili alinsunod sa likas na katangian ng conductivity ng mga sanga. Ang panimulang punto kapag gumagawa ng isang kasalukuyang diagram ay ang punto na tumutugma sa simula ng boltahe vector. Ang isang vector ay iginuhit mula sa puntong ito l 1a aktibong kasalukuyang mga sanga ako (sa yugto ay tumutugma sa boltahe), at ang isang vector ay iginuhit mula sa dulo nito ako 1p reaktibong kasalukuyang ang parehong sangay (nangunguna sa boltahe ng 90 °). Ang dalawang vector na ito ay ang mga bahagi ng vector I 1 kasalukuyang ng unang sangay . Susunod, ang kasalukuyang mga vector ng iba pang mga sangay ay naka-plot sa parehong pagkakasunud-sunod. Mangyaring tandaan na ang conductivity sanga 3-3 aktibo , samakatuwid ang reaktibong bahagi ng kasalukuyang sa sangay na ito ay zero. SA sanga 4-4 at 5-5 conductivity reaktibo , samakatuwid, ang mga agos na ito ay walang mga aktibong sangkap.

Mga formula ng pagkalkula para sa isang circuit na may mga parallel na koneksyon ng mga sanga. Paraan ng vector diagram

Mula sa diagram ng vector makikita na ang lahat ng mga aktibong sangkap ng kasalukuyang mga vector ay nakadirekta sa parehong paraan - kahanay sa boltahe na vector, kaya ang kanilang pagdaragdag ng vector ay maaaring mapalitan ng mga arithmetic upang mahanap ang aktibong bahagi ng kabuuang kasalukuyang: I a = I 1a + I 2a + I 3a .

Mga reaktibong sangkap Ang mga kasalukuyang vector ay patayo sa boltahe na vector, na may mga inductive na alon na nakadirekta sa isang direksyon, at mga capacitive na alon sa kabilang direksyon. Samakatuwid, ang reaktibong bahagi ng kabuuang kasalukuyang sa circuit ay tinutukoy ng kanilang algebraic sum, kung saan ang mga inductive na alon ay itinuturing na positibo at ang mga capacitive na alon ay itinuturing na negatibo: I p = - I 1p + I 2p - I 4p + I 5p .

Ang aktibo, reaktibo at kabuuang kasalukuyang mga vector ng buong circuit ay bumubuo ng isang tamang tatsulok, kung saan ito sumusunod

Dapat bigyang pansin ang mga posibleng pagkakamali kapag tinutukoy ang kabuuang conductivity ng isang circuit batay sa mga kilalang conductivity ng mga indibidwal na sangay: ito ay ipinagbabawal idagdag sa arithmetically ang conductivity ng mga sanga kung ang mga alon sa mga ito ay wala sa phase.

Buong kondaktibiti Ang mga circuit ay karaniwang tinukoy bilang hypotenuse ng isang kanang tatsulok, ang mga binti kung saan ay ang aktibo at reaktibo na conductivity ng buong circuit na ipinahayag sa isang tiyak na sukat:

Mula sa kasalukuyang tatsulok maaari ka ring pumunta sa tatsulok ng kapangyarihan at upang matukoy ang kapangyarihan na maaari mong makuha ang mga kilalang formula

Aktibong kapangyarihan Ang mga circuit ay maaaring katawanin bilang aritmetika na kabuuan ng mga aktibong kapangyarihan ng mga sanga.

Reaktibong kapangyarihan kadena ay katumbas ng algebraic na kabuuan ng mga kapangyarihan ng mga sangay. Sa kasong ito, ang inductive power ay itinuturing na positibo, at ang capacitive power ay negatibo:

Pagkalkula ng isang circuit nang hindi tinutukoy ang conductivity ng mga sanga

Ang pagkalkula ng isang de-koryenteng circuit na may parallel na koneksyon ng mga sanga ay maaaring isagawa nang walang paunang pagpapasiya ng aktibo at reaktibong conductivity , ibig sabihin, na kumakatawan sa mga elemento ng circuit sa isang katumbas na circuit na may aktibo at reaktibo na mga resistensya (Larawan 14.15, a).

Ang mga alon sa mga sanga ay tinutukoy gamit ang formula (14.4);

saan Z 1, Z 2 atbp. - kabuuang pagtutol ng mga sanga.

Ang kabuuang paglaban ng isang sangay, na kinabibilangan ng ilang elemento na konektado sa serye, ay tinutukoy ng formula (14.5).

Upang makabuo ng vector diagram ng mga alon (Larawan 14.15, b), matutukoy mo ang aktibo at reaktibong bahagi ng kasalukuyang ng bawat sangay gamit ang mga formula

at iba pa para sa lahat ng sangay.

Sa kasong ito, hindi na kailangang matukoy ang mga anggulo f 1 f 2 at pagbuo ng mga ito sa isang guhit.

Kasalukuyan sa hindi sanga na bahagi ng circuit

Konduktibidad

Kumplikadong kondaktibitiay tinatawag na ratio ng kumplikadong kasalukuyang sa kumplikadong boltahe

kung saan y=1/z - ang reciprocal ng kabuuang pagtutol ay tinatawagbuong kondaktibiti.
Ang kumplikadong kondaktibiti at kumplikadong paglaban ay magkabaligtaran. Ang kumplikadong kondaktibiti ay maaaring kinakatawan bilang

saan - ang tunay na bahagi ng kumplikadong kondaktibiti ay tinatawagaktibong kondaktibiti; - ang halaga ng haka-haka na bahagi ng kumplikadong kondaktibiti ay tinatawagreaktibo kondaktibiti;

Mula sa () at (3.29) ito ay sumusunod na para sa circuit na ipinapakita sa Fig. 3.12, kumplikadong kondaktibiti

saan


at tinawag nang naaayonaktibo, inductive at capacitive conductivity.
Reaktibong kondaktibiti


Inductive at capacitive Ang conductivity ay mga arithmetic na dami, at ang reactive conductivity b ay isang algebraic na damiat maaaring mas malaki o mas mababa sa zero. Reaktibong kondaktibiti b Ang sangay na naglalaman lamang ng inductance ay katumbas ng inductive conductance, at reaktibong kondaktibiti b sangay na naglalaman lamang ng kapasidad ay katumbas ng capacitive conductance na may kabaligtaran na pag-sign, i.e..


Ang phase shift sa pagitan ng boltahe at kasalukuyang ay depende sa ratio ng inductive at capacitive conductivity. Para sa circuit sa Fig. Ang 3.14 ay nagpapakita ng mga diagram ng vector para sa tatlong mga kaso, ibig sabihinKapag gumagawa ng mga diagram na ito, ang paunang yugto ng boltahe ay ipinapalagay na zero, samakatuwid, tulad ng sumusunod mula sa (3.28), ay pantay at magkasalungat sa sign ().
Pagtingin sa diagram sa Fig. 3.12 sa kabuuan bilang isang passive two-terminal network, mapapansin na sa isang naibigay na dalas ito ay katumbas sa unang kaso sa isang parallel na koneksyon ng paglaban at inductance, sa pangalawa - sa paglaban at sa pangatlo - sa isang parallel na koneksyon ng paglaban at kapasidad. Ang pangalawang kaso ay tinatawag na resonance. Para sa ibinigay L at C relasyon sa pagitandepende sa frequency, at samakatuwid ang uri ng katumbas na circuit ay depende sa frequency.
Bigyang-pansin natin ang katotohanan na sa diagram ng Fig. 3.12 bawat isa sa mga parallel na sangay ay naglalaman ng isang elemento. Samakatuwid, nakakuha kami ng isang simpleng expression para sa Y, kung saan ang mga conductivity ng mga elemento ay kasama bilang hiwalay na mga termino.
Tandaan na ang notasyonay ginagamit hindi lamang para sa paglaban at kondaktibiti, kundi pati na rin para sa mga elemento ng circuit na nailalarawan sa mga dami na ito. Sa ganitong mga kaso, ang mga elemento ng diagram ay binibigyan ng parehong mga pangalan tulad ng mga itinalaga sa mga dami na tinutukoy ng mga titik na ito. Ang mga kumplikadong resistensya o kondaktibiti bilang mga elemento ng circuit ay may simbolo sa anyo ng isang parihaba (tingnan ang Fig. 3.1). Sa parehong paraan, tinutukoy nila ang reactance o conductance kung gusto nilang tandaan na maaari silang maging inductive o capacitive reactance o conductivity.